MECÃNICA GRACELI GERAL - QTDRC.

equação Graceli dimensional relativista  tensorial quântica de campos  G* =  = [  /  IFF ]   G* =   /  G  /     .=   /  G  = [DR] =            .= +   +  G* =  = [          ] ω  , ,  / T] / c [    [x,t] ]  =

//////

[  /  IFF ]  = INTERAÇÕES DE FORÇAS FUNDAMENTAIS. =

Teoria	Interação	mediador	Magnitude relativa	Comportamento	Faixa
Cromodinâmica	Força nuclear forte	Glúon	1041	1/r7	1,4 × 10-15 m
Eletrodinâmica	Força eletromagnética	Fóton	1039	1/r2	infinito
Flavordinâmica	Força nuclear fraca	Bósons W e Z	1029	1/r5 até 1/r7	10-18 m
Geometrodinâmica	Força gravitacional	gráviton	10	1/r2	infinito

G* =  OPERADOR DE DIMENSÕES DE GRACELI.

DIMENSÕES DE GRACELI SÃO TODA FORMA DE TENSORES, ESTRUTURAS, ENERGIAS, ACOPLAMENTOS, , INTERAÇÕES E CAMPOS, DISTRIBUIÇÕES ELETRÔNICAS, ESTADOS FÍSICOS, ESTADOS QUÂNTICOS, ESTADOS FÍSICOS DE ENERGIAS DE GRACELI,  E OUTROS.

 /  G* =  = [          ] ω  , ,          .= G*  

O ESTADO DE GRACELI.

O ESTADO DE GRACELI SÃO AS INFINITAS E INDETERMINADAS INTERAÇÕES QUE OCORREM DE TODOS OS TIPOS DE CAMPOS E ENERGIAS DENTRO DO ¨SISTEMA GENERALIZADO GRACELI¨ REPRESENTADO PELA SUA EQUAÇÃO FUNDAMENTAL, OU SEJA, NÃO É EM RELAÇÃO AO ESPAÇO, TEMPO, OU VELOCIDADE DA LUZ.

COMO NAS DUAS EQUAÇÕES ABAIXO.

equação Graceli dimensional relativista  tensorial quântica de campos  G* =  = [  /  IFF ]   G* =   /  G  /     .=   /  G  = [DR] =            .= +   +  G* =  = [          ] ω  , ,  / T] / c [    [x,t] ]  =

E

  G* =  = [          ] ω  , ,          .= G*  .

Na mecânica quântica, o estado do gato, em homenagem ao gato de Schrödinger,^[1] é um estado quântico que é composto de duas condições diametralmente opostas ao mesmo tempo,^[2] como as possibilidades de um gato estar vivo e morto ao mesmo tempo. O gato de Schrödinger às vezes é conectado à hipótese dos muitos mundos por seus proponentes.^[3]

Estados do gato em modos únicos[editar | editar código-fonte]

Função de Wigner de um estado do gato Schrödinger

Em óptica quântica, um estado de gato é definido como a superposição quântica de dois estados coerentes de fase oposta de um único modo óptico^[4] (por exemplo, uma superposição quântica de grande campo elétrico positivo e grande campo elétrico negativo):

${\displaystyle |{\mathrm{c}\mathrm{a}\mathrm{t}}_{�}⟩\propto |�⟩+|-�⟩}$,

 /  G* =  = [          ] ω  , ,          .= G*  

onde

${\displaystyle |�⟩={�}^{-\frac{|�{|}^2}{2}}\sum _{�=0}^{\mathrm{\infty }}\frac{{�}^{�}}{\sqrt{�!}}|�⟩}$,

 /  G* =  = [          ] ω  , ,          .= G*  

e

${\displaystyle |-�⟩={�}^{-\frac{|-�{|}^2}{2}}\sum _{�=0}^{\mathrm{\infty }}\frac{(-�{)}^{�}}{\sqrt{�!}}|�⟩}$,

 /  G* =  = [          ] ω  , ,          .= G*  

são estados coerentes definidos na base do número (Fock). Observe que se adicionarmos os dois estados juntos, o estado de gato resultante conterá apenas os termos do estado de Fock:

${\displaystyle |{\mathrm{g}\mathrm{a}\mathrm{t}\mathrm{o}}_{�}⟩\propto 2{�}^{-\frac{|�{|}^2}{2}}\left(\frac{{�}^0}{\sqrt{0!}}|0⟩+\frac{{�}^2}{\sqrt{2!}}|2⟩+\frac{{�}^4}{\sqrt{4!}}|4⟩+\dots \right)}$.

 /  G* =  = [          ] ω  , ,          .= G*  

Como resultado dessa propriedade, o estado do gato acima é frequentemente referido como um estado do gato uniforme. Alternativamente, podemos definir um estado ímpar de gato como

${\displaystyle |{\mathrm{g}\mathrm{a}\mathrm{t}\mathrm{o}}_{�}⟩\propto |�⟩-|-�⟩}$,

 /  G* =  = [          ] ω  , ,          .= G*  

que contém apenas estados Fock ímpares

${\displaystyle |{\mathrm{g}\mathrm{a}\mathrm{t}\mathrm{o}}_{�}⟩\propto 2{�}^{-\frac{|�{|}^2}{2}}\left(\frac{{�}^1}{\sqrt{1!}}|1⟩+\frac{{�}^3}{\sqrt{3!}}|3⟩+\frac{{�}^5}{\sqrt{5!}}|5⟩+\dots \right)}$.

 /  G* =  = [          ] ω  , ,          .= G*  

Estados coerentes pares e ímpares foram introduzidos pela primeira vez por Dodonov, Malkin e Man'ko em 1974.^[5]

Um estado de Fock, em mecânica quântica, é qualquer estado do espaço de Fock com um número bem definido de partículas em cada estado. O nome se deve a Vladimir Fock.

De acordo com a mecânica quântica, o número de partículas de um sistema quântico, num estado físico totalmente geral, não tem por que estar bem definido, sendo possível que, ao fazer-se um medida do número de partículas, se obtenham diferentes resultados. No entanto, em certos casos, o sistema pode ter um estado físico peculiar no qual o número de partículas esteja totalmente bem definido e os estados nos quais isto acontece são precisamente os estados de Fock.

Explicação[editar | editar código-fonte]

Se nos limitamos, por simplicidade, a um sistema com um só tipo de partícula e um só modo, um estado de Fock representa-se por |n>, onde n é um valor inteiro. Isto significa que existem n quanta de excitação nesse modo. Assim, |0> corresponde ao estado fundamental (sem excitação), ou estado que representa o vazio quântico (isto é diferente de 0, que é o vector nulo que não é um estado possível do sistema por não ser um vector unitário - ver mais abaixo).

Os estados de Fock formam a forma mais conveniente de base do espaço de Fock. Estão definidos para seguir as seguintes relações em álgebra bosónica:

${\displaystyle {�}^{†}|�⟩=\sqrt{�+1}|�+1⟩}$

${\displaystyle �|�⟩=\sqrt{�}|�-1⟩(1)}$

${\displaystyle |�⟩=\frac{1}{\sqrt{�!}}({�}^{†}{)}^{�}|0⟩}$

 /  G* =  = [          ] ω  , ,          .= G*  

onde a (resp. a^†) é o operador bosónico de aniquilação (resp. criação). Para uma álgebra fermiónica seguem-se relações similares.

O etiquetado dos estados de Fock mediante um número intero se justifica se introduzirmos o operador número de partículas definido como N = a^†a. Se aplicamos este operador a um estado etiquetado como n que satisfaça as relações (1) pode-se comprovar que:

${\displaystyle {�}^{†}�|�⟩={�}^{†}(�|�⟩)={�}^{†}(\sqrt{�}|�-1⟩)=\sqrt{�}{�}^{†}|�-1⟩=\sqrt{�}\sqrt{(�-1)+1}|�⟩=�|�⟩}$

 /  G* =  = [          ] ω  , ,          .= G*  

Isto permite comprovar que <a^†a>=n, de facto os estados de Fock são autovectores do operador número de partículas e, por tanto, Var(a^†a)=0. Isto implica que a medida do número de partículas N = a^†a num estado de Fock sempre resulta num valor definido, sem flutuações.

Um estado NOON é um estado emaranhado^[1] de muitos corpos da mecânica quântica^[2]:

${\displaystyle |{�}_{\text{NOON}}⟩=\frac{|�{⟩}_{�}|0{⟩}_{�}+{�}^{���}|0{⟩}_{�}|�{⟩}_{�}}{\sqrt{2}},}$

 /  G* =  = [          ] ω  , ,          .= G*  

que representa uma superposição de N partículas no modo a com zero partículas no modo b e vice-versa. Geralmente, as partículas são fótons, mas, em princípio, qualquer campo bosônico pode suportar estados NOON.

Applications[editar | editar código-fonte]

Os estados NOON são um conceito importante na metrologia quântica e na detecção quântica por sua capacidade de fazer medições de fase de precisão quando usadas em um interferômetro óptico. Por exemplo, considere o observável

${\displaystyle �=|�,0⟩⟨0,�|+|0,�⟩⟨�,0|.}$

 /  G* =  = [          ] ω  , ,          .= G*  

O valor esperado de ${\displaystyle �}$ para um sistema em estado NOON alterna entre +1 e −1 quando a fase muda de 0 para ${\displaystyle �/�}$. Além disso, o erro na medição de fase torna-se

${\displaystyle \mathrm{\Delta }�=\frac{\mathrm{\Delta }�}{|�⟨�⟩/��|}=\frac{1}{�}.}$^[3][4]

 /  G* =  = [          ] ω  , ,          .= G*  

Esse é o chamado limite de Heisenberg e fornece uma melhoria quadrática sobre o limite quântico padrão ^{[nota 1]}.^[5] Os estados NOON estão intimamente relacionados aos estados dos gatos Schrödinger e GHZ e são extremamente frágeis.